Начало >> Статьи >> Архивы >> Рентгеновские аппараты

Рентгенодиагностические трубки - Рентгеновские аппараты

Оглавление
Рентгеновские аппараты
Введение
Генерирование рентгеновских лучей
Ослабление рентгеновских лучей веществом
Световозбуждающее и фотографическое действия рентгеновских лучей
Количественная и качественная оценка рентгеновского излучения
Защита от рентгеновских лучей
Применение - рентгенодиагностика
Применение - рентгенотерапия
Применение - рентгенодефектоскопия
Применение - рентгеноструктурный анализ
Применение - рентгеноспектральный анализ
Применение - облучение в технологических целях
Рентгеновские трубки
Электрические характеристики рентгеновских трубок
Рентгеновские излучатели
Высоковольтный рентгеновский кабель
Рентгеновские питающие устройства
Главные трансформаторы
Параметры R, L и С главного трансформатора
Представление о расчете главного трансформатора
Главные трансформаторы с переменным коэффициентом трансформации
Высоковольтные вентили
Высоковольтные генераторы
Регулировка напряжения на трубке и тока трубки
Включение и отключение питающего устройства
Автоматика в рентгеновских питающих устройствах
Стабилизация работы питающего устройства
Контроль напряжения на трубке и ее анодного тока
Выпрямительные схемы рентгеновских питающих устройств
Однополупериодная безвентильная схема
Однополупериодная вентильная схема
Двухполупериодная схема
Схема удваивания с пульсирующим напряжением
Схема удваивания со сглаженным напряжением
Падение напряжения в главной цепи питающего устройства
Перенапряжения в питающих устройствах
Импульсное питание рентгеновской трубки
Рентгенодиагностические аппараты
Рентгенодиагностические исследования
Рентгенодиагностические трубки
Системы регулировок рентгенодиагностического аппарата
Регулировка выдержки
Защита трубки от перегрузки
Реле экспозиции
Падающая нагрузка
Передвижные аппараты
Стационарные аппараты
Усилитель яркости рентгеновского изображения
Рентгенокиносъемка
Рентгенотелевидение
Флюорографические аппараты
Хирургические аппараты
Аппараты для ангиокардиографии
Аппараты для близкофокусной и внутриполостной терапии
Аппараты для глубокой терапии
Рентгенодефектоскопические аппараты
Рентгеновские микроскопы
Рентгеновские аппараты для структурного анализа
Рентгеновские аппараты для спектрального анализа
Рентгеновские аппараты для облучения в технологических целях

Как уже указывалось в § 5-1, в рентгенодиагностических аппаратах в настоящее время используются преимущественно рентгеновские трубки с вращающимся анодом; в данном параграфе мы сосредоточим свое внимание на этих трубках.
Трубки с вращающимся анодом появились еще в 30-х гг. [Л. 183, 184], широкое же распространение получили в 50-х гг. В этих трубках применяется вольфрамовый анод, вращающийся (при частоте 50 Гц) с частотой 2 600—2 800 об/мин. Трубки предназначаются для работы в изоляционном масле. В 60-х гг. получили распространение также трубки со сложным вольфрамомолибденовым анодом и утроенной частотой вращения 8 500 об/мин. В настоящее время в производстве и эксплуатации находятся как те, так и другие трубки.

Т а б л и ц а 5-2
Основные типоразмеры рентгенодиагностических трубок с вращающимся анодом 2 600—2 800 об/мин; анодный диск — вольфрамовый, угол среза 15—20°

Продолжение табл. 5-2

Диск анода

Теплоемкость, кДж

Масса излучателя, кг

Диаметр,
мм

Масса,
г

анода

излучателя

6

7

8

9

10

90—100

450-550

90—110

1 000—1 300

20—30

70-80

250—350

50—70

700—900

16—18

55—60

200—250

40—50

300—450

9—11

Примечания: 1. Таблица составлена в согласии с данными отечественных трубок и трубок ряда зарубежных фирм.
2. Предельно допускаемая мощность дана для указанных фокусов при работе трубок двух первых типоразмеров в трехфазных аппаратах, третьего типоразмера —в однофазных аппаратах с двухполупериодным выпрямлением.
Мы остановимся вначале на трубках с вольфрамовым анодом. Такие трубки могут быть разбиты на три основных типоразмера (табл. 5-2). Основными параметрами, характеризующими трубку, наряду с поминальным напряжением являются: диаметр анодного диска, его масса и размер фокусного пятна. От этих параметров зависят, с одной стороны, размеры трубки, а с другой — ее нагрузочная способность. Размер фокуса и диаметр фокусной дорожки определяют кратковременную мощность трубки. Теплоемкость диска, зависящая от его массы, определяет допустимую частоту включений при повторно-кратковременной работе; теплоемкость обычно указывается в килоджоулях, причем имеется в виду номинальный нагрев, начиная с комнатной температуры.
Трубки изготовляются преимущественно двухфокусными. Второй фокус в трубках двух первых типоразмеров обычно берется равным 1 X 1 или 1,2x1,2 мм. Предусматривается также фокус 0,3X0,3 мм, позволяющий осуществлять увеличенные снимки [Л. 185—187].

Рис. 5-4. Нагрузочные характеристики рентгенодиагностической трубки 14-30-БД-150 на 150 кВ, 2 600—2 800 об/мин.
-------- — в трехфазных аппаратах;
---------- — в однофазных аппаратах
с двухполупериодным выпрямлением.
Допустимая мощность трубки при коротких выдержках в трехфазных аппаратах значительно выше, чем в однофазных. Если пренебречь скольжением и принять, что анод вращается с синхронной скоростью, то максимумы мощности будут приходиться от оборота к обороту на одни и те же участки фокусной дорожки. В однофазной двухполупериодной схеме при частоте 100 Гд и синхронной частоте вращения 3 000 об/мин это — два противоположных по диаметру участка; участки, сдвинутые на четверть оборота, соответствуют мощности, равной пулю. В схеме с шестифазным выпрямлением при частоте 300 Гд и топ же частоте вращения имеются не два, а шесть участков с максимумом мощности, причем мощность (при пульсациях напряжения и тока до 15%) не падает ниже 0,7 максимальной; при одинаковой средней мощности (за период) максимальная мощность в схеме с шестифазным выпрямлением будет в 1,5—1,8 раза меньшей. Это ведет к пониженному нагреву участков, соответствующих максимумам мощности и позволяет поднять среднюю (за период) мощность. Из сказанного можно также сделать заключение, что небольшое скольжение, имеющееся у анодов (2 600—2 800 об/мин вместо 3 000), является благоприятным фактором.
На рис. 5-4 представлены нагрузочные характеристики отечественной трубки 14-30-БД-150 первого типоразмера (диаметр анодного диска —100 мм). Мощность трубки при работе в трехфазных аппаратах составляет при выдержке 0,1 с для фокуса 2х2 мм — 50 кВт, для фокуса 1X1 мм — 200 кВт.

Угол среза анода —15°; удельные нагрузки при указанных мощностях составляют соответственно 3 и 5 кВт/мм2; при выдержке удельные нагрузки примерно в 1,5 раза меньше. В интервале выдержек 0,02—0,2 с допустимые мощности в однофазных аппаратах с двухполупериодным выпрямлением в 1,5—1,7 раза меньше, чем в трехфазных аппаратах.

Рис. 5-5. Зависимость коэффициента нагрузки от выдержки при неизменных значениях A= Uа.максq трубки 14-30-БД-150.
В эксплуатационных условиях далеко не всегда используют трубку при полной мощности. Такое использование целесообразно в первую очередь при тех снимках, когда желательно обеспечить возможно меньшую динамическую нерезкость. В других случаях предельно возможное сокращение выдержки не является столь необходимым. Для оценки использования трубки введено понятие коэффициента нагрузки:где Ра — мощность, при которой работает трубка, а Ра.доп— наибольшая мощность, допускаемая при данной выдержке.

Из рис. 5-5 можно сделать заключение, что при неизменном значении энергии, воспринимаемой анодом трубки (т. е. при неизменных значениях Uа.макс и q), коэффициент нагрузки с увеличением выдержки падает, уменьшаясь примерно вдвое при ее удвоении.
Долгое время наиболее слабым местом трубок с вращающимся анодом являлись подшипники. Главной задачей было обеспечение достаточно малого трения при работе в вакууме в условиях больших изменений температуры, поскольку подшипники сильно разогреваются из-за теплопередачи от анодного диска. Вопрос был решен покрытием шариков тонкой пленкой серебра (или бария) путем испарения в вакууме. Та же цель достигается «смазыванием» шариков свинцом с графитом [Л. 39].
Совершенствование подшипников (и трубок с вращающимся анодом в целом) привело к значительному повышению их надежности, и срок службы трубки, определяемый числом включений (т. е. числом снимков), стали оценивать по спаду радиационного выхода (§ 7-4), который имеет место в процессе эксплуатации трубки. Этот спад объясняется в первую очередь старением анода под воздействием высоких температур, вызываемых электронной бомбардировкой фокусной дорожки и достигающих 2 200—2 400°С. По данным [Л. 39] перепад температуры при распространении тепла от фокусного пятна в глубь анодного диска достигает 20—25 тыс. °С/мм. Это приводит к появлению больших сил растяжения и сжатия,

Рис. 5-6. Влияние поверхностной структуры фокусной дорожки па интенсивность излучения, отдаваемого трубкой.
воздействующих на поверхностную структуру анодного диска; поверхность по мере эксплуатации становится все более шероховатой, покрываясь сетью впадинок, становящихся все глубже. Излучение, возникающее в результате торможения электронов во впадинах, должно преодолевать (выходя под малыми углами к поверхности диска) большую толщу вольфрама, что и приводит к понижению интенсивности (рис. 5-6).
Естественно, что старение трубки происходит тем быстрее, чем выше нагрузка, при которой работает трубка. Согласно [Л. 188] коэффициент нагрузки принимается равным единице при такой нагрузке, когда после 10 тысяч включений радиационный выход уменьшается до 70% первоначального значения (рис. 5-7). При этом перерывы между отдельными включениями должны быть достаточными, чтобы температура анодного диска снижалась до 400—500 °С.
Заметным шагом в совершенствовании трубок с вращающимся анодом явилось разделение фокусных дорожек для двух фокусов в трубках первого типоразмера, обладающих анодами с наибольшим диаметром диска. Хотя это и привело к уменьшению среднего диаметра одной из дорожек, зато уменьшило старение. Увеличение нагрузки из-за уменьшения диаметра фокусной дорожки в отечественных трубках типа 14-30-БД-150 было скомпенсировано уменьшением угла среза (с 17 до 15°).
Фирма Сименс применила двуугловые диски (рис. 5-8), придав трубкам с такими дисками обозначение Биангуликс. Фокусные дорожки отличаются здесь не только диаметрами, но и углами среза, что позволяет

Рис. 5-7. Спад радиационного выхода (мощности экспозиционной дозы) в зависимости от числа включении при различных коэффициентах нагрузки.
увеличить допускаемую мощность на фокусной дорожке меньшего диаметра за счет дальнейшего уменьшения соответствующего угла.


Рис. 5-8. Расположение фокусов па двуугловом диске.

Рентгенографические вопросы, связанные с применением двуугловых дисков, рассматриваются в [Л. 189]. Отметим, что большинство зарубежных фирм продолжает выпускать трубки с фокусами, совмещенными на одной фокусной дорожке. Исключением является фокус 0,3 Х0,3 мм, который и на одноугловом диске иногда выносится на отдельную дорожку.
Крупнейшим шагом вперед явилось утроение скорости вращающегося анода.
В современных трубках с утроенной частотой вращения диаметр анодного диска и его масса имеют такие же величины и диск требует такого же времени для разгона (0,8—1           с), что и в трубках на 2 600—2 800 об/мин, что свидетельствует о большом прогрессе в создании шарикоподшипников, работающих в вакууме.

Как показывает рис. 5-9, заимствованный из [Л. 190], утроение частота вращения позволяет или резко увеличить мощность трубки при коротких выдержках или уменьшить размеры фокусного пятна при той же мощности. Для достижения утроенной частоты вращения статор питается напряжением утроенной частоты (150 Гц). Для быстрого останова анода (3—5 с) применяется электромагнитное торможение.

Рис. 5-9. Сравнительные нагрузочные характеристики для частот вращения 2 600—2 800 и 8 500 об/мин.
В трубках с утроенной частотой вращения обычно применяются аноды со сложным вольфрамомолибденовым диском. Основную массу анода составляет молибденовая основа; ее сторона, обращенная к катоду, покрывается вольфрамом. Это позволяет сохранить высокие температуры фокусного пятна, и в то же время повысить нагрузочную способность трубки при повторно - кратковременной работе, поскольку удельная теплоемкость молибдена примерно в 2 раза больше, чем у вольфрама. Получение достаточно прочного соединения вольфрама с молибденом и высокой теплопередачи от первого ко второму является весьма серьезной технологической задачей. Сравнение вольфрамовых и вольфрамомолибденовых анодных дисков для трубок первого и второго типоразмеров японской фирмы Тосиба на 150 кВ дается в табл. 5-3.

Таблица 5-3
Сравнительные данные вольфрамовых и вольфрамомолибденовых анодных дисков

 

Диаметр 100 мм

Диаметр 74 мм

Параметры

DR-153
вольфрам

DR-250
сложный

DR-90
вольфрам

DR-190
сложный

Толщина, мм

3,5

6,5

3,0

8,0

Масса, г . . . Теплоемкость,

540

620

260

360

кДж ....
286

110

150

50

100

Как мы видим, применение сложного анодного диска приближает трубки второго типоразмера по теплоемкости к трубкам первого типоразмера.

Рис. 5-10. Спад радиационного выхода для анодных дисков.
Для повышения термической устойчивости вольфрамовой поверхности используют вольфрам с 10%-ной присадкой рения. На рис. 5-10 представлен спад радиационного, выхода для дисков из чистого вольфрама и вольфрама с присадками рения. Рений является дорогостоящим вакуумным материалом, и его использование стало целесообразным лишь в сложных анодах, ввиду значительно меньшей здесь массы вольфрама.
Повышенная термическая устойчивость поверхности вольфрама с присадкой рения позволяет поднять предельно допустимые температуру
фокусного пятна и мощность трубки при коротких выдержках [Л. 191, 192]. Наивысшей температурой фокусного пятна, которую можно допустить, исходя из теоретических соображений, связанных с испарением вольфрама, являются 2 800—2 900°С [Л.. 193]. Решение вопроса о практически допустимых температурах осложняется трудностью экспериментального определения температуры фокусного пятна.
В отечественных рентгеновских трубках типа 14-30-БД-150 на 8 500 об/мин со сложными (вольфрам-рений-молибденовыми) анодами сохранены те же размеры и масса анодного диска и те же нагрузочные характеристики, что и у трубки с вольфрамовым анодом на 2 600—2 800 об/мин (рис. 5-9), фокусы же уменьшены до 1,2x1,2 мм и 0,6X0,6 мм.
Фирма Сименс выпускает в настоящее время трубки на 8 500 об/мин типа «Биангуликс-Рапид» с вольфрам- рений-молибденовыми двуугловыми анодными дисками диаметром 100 мм, массой 550 г и теплоемкостью 160 кДж. Трубки на напряжения 125 и 150 кВ имеют одинаковые параметры, включая размеры.

Фокусы рентгенодиагностических трубок „Биангуликс—Рапид“ на 125 и 150 кВ, 8 500 об/мин

В табл. 5-4 приведены данные фокусов, используемых в этих трубках в следующих сочетаниях: а) 101 R и 30 R, б) 50 R и 30 R и в) 50 R и 12 R. Для второго сочетания имеется трехэлектродная модификация (с управляющей сеткой).
Обращаясь к удельным нагрузкам, видим, что для фокусов в пределах от 1,3x1,3 до 0,6x0,6 мм нагрузки, рассчитанные для действительного фокуса, изменяются мало, при переходе же к фокусу 0,3X0,3 мм — значительно, что объясняется более благоприятной теплопередачей от фокуса малых размеров. Нагрузки, отнесенные к видимому фокусу, физического смысла, естественно, не имеют, однако могут служить мерой эффективности фокуса с учетом угла среза анодного диска. Фокусное расстояние, при котором может быть использован тот или иной фокус, определяется по формуле

где а — угол среза анода и h — размер облучаемого поля, параллельный оси трубки и перпендикулярный центральному лучу.
Как уже указывалось, в последние годы возрос интерес к снимкам очень мягкими лучами, генерируемыми при напряжениях 20—35 кВ. Для специальной модификации трубки типа «Биангуликс-Рапид» на 125 кВ обеспечивается пониженная фильтрация центрального пучка излучения баллоном трубки и защитным кожухом, что позволяет расширить интервал напряжений, при которые может использоваться трубка.

В специальных трубках фирмы Тосиба осуществляется выход лучей через вакуумно-непроницаемое бериллиевое оконце [Л. 194]. В трубке используется вращающийся анод, диск которого изготовлен целиком из молибдена: в сочетании с бериллиевым оконцем это дает больший по сравнению с вольфрамом выход мягких лучей за счет высокой интенсивности характеристического излучения молибдена, соответствующего напряжениям 17,4 и 19,5 кВ.

Рис. 5-11. Изменение температуры фокуса при рентгенодиагностическом снимке.
В [Л. 194] описаны также трубки с вращающимся анодом, имеющие очень малый (до 0,03x0,03 мм) фокус. Такие трубки могут использоваться для снимков с четырехкратным увеличением [Л. 195].
Вопросы, связанные с вибрациями трубки и поддерживающего штатива, приобретают здесь большое значение.
Остановимся на тепловых режимах рентгенодиагностических трубок с вращающимся анодом. Начнем с нагрева анода при одиночном снимке. На рис. 5-11 представлено изменение температуры элемента фокусной дорожки за отрезок времени, на который приходятся два максимума температуры, соответствующие бомбардировке этого элемента электронным пучком. С достаточной степенью точности можно считать, что

где Тдор — температура элемента в момент, предшествующий электронной бомбардировке, нарастающая от оборота к обороту; Тфок— максимальная температура элемента, обусловленная бомбардировкой за один оборот, и Тмакс — суммарная максимальная температура. При этом принимается, что за время одного оборота температура элемента успевает упасть от Тмакс до Τдор, и пренебрегается отдачей анодным диском тепла лучеиспусканием.

Величина Тфок зависит от воспринимаемой мощности, начальная величина Тдор  представляет собой температуру анодного диска перед включением высокого напряжения (400—500 °С); скорость нарастания Тдор определяется, с одной стороны, воспринимаемой мощностью, с другой — быстротой передачи тепла от фокусной дорожки к массе анодного диска. Предельное значение  Тмакс достигается в конце выдержки.
Если  Тмакс относить не к определенному элементу фокусной дорожки, а к ее поверхности, находящейся под электронным пучком (точнее — под тем краем этого пучка, который находится со стороны убегания анодного диска), то при постоянном анодном напряжении и постоянном анодном токе Тмакс будет нарастать непрерывно, достигая в конце выдержки, естественно, того же предельного значения.
Чем короче выдержка, тем большие значения допустимы для Тфок; поскольку тем меньше Τдор в конце выдержки. Если исходить из задаваемого значения Тфок, то допускаемая мощность (для фокусного пятна определенных размеров) будет тем больше, чем меньше выдержка и чем выше скорость перемещения элемента фокусной дорожки, т. е. чем больше диаметр анодного диска и число оборотов в единицу времени.
С увеличением выдержки допустимое значение Тфок уменьшается не только из-за увеличения Тдор, но и из-за уменьшения предельно допускаемого значения, поскольку на фокусную дорожку будут дольше воздействовать температуры, близкие к Тмакс. Сказанное объясняет ход нагрузочных характеристик для одиночных снимков.
Обратимся теперь к повторно-кратковременной работе трубки и остановимся прежде всего на режиме просвечиваний. Мощность, воспринимаемая анодом, здесь невелика (порядка 300 Вт) и трубка может работать с неподвижным анодом, если только фокусное пятно имеет не слишком малую величину (более 0,3X0,3 мм). Допускается ли длительная работа трубки при такой мощности, зависит от теплоемкости анода. Согласно [Л. 196] теплоемкость численно равна предельно допускаемой нагруженности трубки при выдержке 20 с, представляющей собой максимальное количество энергии, которое может воспринять анод при непрерывной работе в течение указанного времени. При такой продолжительности можно: а) по-прежнему пренебречь лучеиспусканием и б) считать, с другой стороны, что энергия успевает достаточно равномерно распределиться в анодном диске.

Численные значения теплоемкости (предельно допускаемой нагруженности) для различных анодов были даны в табл. 5-2 и 5-3.

Рис. 5-12. Типичные кривые нагрева и охлаждения анодного диска.
На рис. 5-12 представлены кривые нагрева и охлаждения анода для трубки типа DR-190 фирмы Тосиба при различных мощностях, воспринимаемых анодом; трубка относится ко второму типоразмеру (табл. 5-3). При мощности 500 Вт допустимое время работы (после включения) составляет несколько более 5 мин; при мощности 300 Вт разрешается работа без ограничения времени. Установившаяся температура анодного диска равна при этом примерно 900°С.
Повторно-кратковременная работа в режиме снимков практически имеет место при флюорографических обследованиях, когда снимки следуют один за другим более или менее ритмично. Произведем примерный расчет нагруженности трубки при такой работе. Примем, что флюорографический снимок производится в среднем при режиме 100 кВ, 20 мА-с (это соответствует в двухполупериодной схеме энергии примерно 1,5 кДж) и число снимков в час достигает 120, т. е. снимки осуществляются с интервалами в 30 с. За 120 снимков анод воспримет энергию 120· 1,5=180 кДж. Деля эту величину на 3 600 с, получаем среднюю мощность, при которой работает трубка, — 50 Вт. Эта мощность столь невелика, что позволяет приравнять режим флюорографии одиночным снимкам.
Увеличение энергии, воспринимаемой анодом за снимок, и сокращение перерыва между снимками приводят к повышению нагруженности трубки. Наибольшая нагруженность, которую можно допустить при повторно-кратковременной работе в режиме снимков, определяется формулой
где А1 — энергия, воспринимаемая анодом за один снимок, и Рдл — предельно допускаемая длительная мощность трубки (равная примерно 300 Вт).                     

При этом средняя температура анода повышается до 800—900 °С, а потому предельно допускаемую мощность снимка следует понизить против одиночных снимков на 20—30%.
При серийных снимках, быстро следующих друг за другом в ограниченный промежуток времени (например, при ангиографии), допустимые нагрузки следует рассчитывать иным способом, поскольку анод работает в неустановившемся тепловом режиме и средняя температура анодного диска нарастает от снимка к снимку. Согласно [Л. 197] общее количество энергии, воспринимаемой анодом за серию, не должно превышать 80% энергии, предельно допускаемой для одиночного снимка при выдержке, равной продолжительности серии; в то же время мощность серийного снимка не должна превышать 80% мощности одиночного снимка.
Остановимся в заключение на нагрузках при прицельных снимках. Будем считать, что трубка в течение исследования одного пациента непрерывно работает при режиме просвечиваний, на который налагаются прицельные снимки, осуществляемые сериями по четыре снимка с перерывами между снимками 5 и между сериями 30 с. Пусть мощность для режима просвечиваний равняется 270 Вт (90 кВ, 3 мА), а для прицельного снимка требуется энергия 2,5 кДж (что соответствует режиму 90 кВ и 30 мА-e в трехфазных аппаратах). Тогда энергия, получаемая анодом за 1 мин просвечиваний, составляет 18 кДж, примерно в 7 раз превышая энергию одного снимка. Если считать (согласно с рис. 5-12), что при длительной мощности 270 Вт нагруженность трубки примерно равна 60 кДж, то, скажем, 12 прицельных снимков доведут ее до 90 кДж (если пренебречь дополнительным лучеиспусканием, обусловленным нагревом анода от снимков).
С точки зрения нагруженности анода в целом такой режим допустим, по мощность прицельных снимков должна быть значительно понижена против предельно допускаемой мощности одиночных снимков как из-за быстрого следования снимков, так и из-за дополнительного нагрева анода при предварительном просвечивании перед снимками, что доводит температуру анода перед первым снимком до 800—900°С. Заметное облегчение создается, если во время перерывов между сериями (30 с) снимается нагрузка просвечиваний; это снижает нагруженность трубки па 5—10 кДж за перерыв, замедляя (или даже останавливая) возрастание температуры от серии к серии.

Рис. 5-13. Типичные кривые нагрева и охлаждения рентгеновского излучателя.
1 — без обдува; 2 — с вентиляторным обдувом.
В реальных условиях режимы прицельных снимков менее напряжены, поскольку перерывы между снимками в среднем обычно дольше указанных. Снижение предельно допускаемой мощности по сравнению с одиночными снимками для трубок с вольфрамовым анодом по [Л. 188] составляет до 25%, по данным фирмы Тосиба — 30%. Если принять для этих трубок при одиночных снимках согласно [Л. 188] расчетное число включений 10 тыс., то при прицельных снимках можно пойти на уменьшение этого числа до 7—8 тысяч, что во всяком случае должно дозволить снижать мощность не более чем на 20—25%.
Рентгенодиагностические излучатели уже описывались в § 2-3. Здесь мы остановимся вкратце на их тепловых режимах. Излучатель, как и трубка, характеризуется теплоемкостью, выражаемой также в килоджоулях. В самом первом приближении теплоемкость излучателя в 10—15 раз больше, чем анода рентгеновской трубки.
На рис. 5-13 представлены кривые нагрева и охлаждения излучателя типа ХН-102 фирмы Тосиба с трубкой типа DR-190, работающей с мощностью 300 Вт. В то время как анод трубки согласно рис. 5-12 достигает теплового равновесия при нагруженности ниже предельной, излучатель в целом даже при вентиляторном обдуве такого равновесия не достигает. Это объясняется тем, что защитный кожух затрудняет передачу тепла от анода трубки к окружающему пространству. Вместе с тем длительности нагрева и охлаждения для излучателя во много раз больше, чем для анода, что объясняется во много раз большей теплоемкостью.



 
« Религия и психические болезни   Рентгенодиагностика заболеваний костей и суставов »